دانلود نسخه پی دی اف کتاب فیزیک هالیدی جلد دوم pdf

دانلود کتاب فیزیک هالیدی جلد دوم – ترجمه اختصاصی

دانلود کتاب

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

کدام یک از روابط زیر بین دانلود کتاب فیزیک هالیدی جلد دوم فارسی F وارد بر یک ذره و موقعیت : () = -() = -() = () = ؟
– = = = ) ؟
– : -:

) ؟
-: :

) ؟
-: ‌–= () ؟
-: () ؟
: -= = -()) () ؟ : () -= () — (() “”) () / () + / () ؟
: = () ؟
: — 

 

-ً ً ● = = = + – – — (). –: () () () — (). ——= +() = ؟ ()= -() = —؟

-() ()، ()، () ()، () = = ± 

‌ً = × = = ) – ؟

) ؟

-() ()، ● –(= ) () ثابت پیچشی که به طول، قطر و ماده سیم تعلیق بستگی دارد.
مقایسه معادله 15-22 با معادله 15-10 ما را به این مشکوک می کند که معادله. 15-22 شکل زاویه ای قانون هوک است و ما می توانیم معادله را تبدیل کنیم. 15-13، که دوره SHM خطی را به یک معادله برای دوره SHM زاویه ای می دهد: ثابت فنر k را در معادله جایگزین می کنیم. 15-13 با معادل آن، ثابت k معادله. 15-22، و جرم m را در معادله جایگزین می کنیم. 15-13 با معادل آن، اینرسی چرخشی I دیسک نوسانی. این جایگزینی منجر به

شکل 15-9 آونگ پیچشی یک نسخه زاویه ای از یک نوسان ساز هارمونیک ساده خطی است. دیسک در یک صفحه افقی نوسان می کند. خط مرجع با زاویه ای نوسان می کند
دامنه ام پیچش سیم تعلیق انرژی پتانسیل را مانند فنر ذخیره می کند و گشتاور بازیابی را فراهم می کند.
نمونه مسئله 15.04 نوسان ساز هارمونیک ساده زاویه ای، اینرسی دورانی، دوره
شکل 15-10a یک میله نازک را نشان می دهد که طول آن L 12.4 سانتی متر و جرم آن m برابر با 135 گرم است که در نقطه میانی خود از یک سیم بلند آویزان شده است. دوره Ta آن از SHM زاویه ای 2.53 ثانیه اندازه گیری می شود. یک جسم با شکل نامنظم، که ما آن را شی X می نامیم، سپس از همان سیم مانند شکل 15-10b آویزان می شود و دوره Tb آن 4.76 ثانیه است. اینرسی چرخشی جسم X نسبت به محور تعلیق آن چقدر است ؟
ایده کلیدی
اینرسی چرخشی میله یا جسم X به دوره اندازه گیری شده توسط معادله مربوط می شود. 15-23.
محاسبات: در جدول 10-2e، اینرسی دورانی یک میله نازک حول محوری عمود بر نقطه وسط آن به صورت داده شده است.
1 mL2. بنابراین، برای میله در شکل 15-10a داریم

حالا اجازه دهید معادله را بنویسیم. 15-23 دو بار، یک بار برای میله و یک بار برای شی X:

شکل 15-10 دو آونگ پیچشی، متشکل از (الف) یک سیم و یک میله و (ب) یک سیم و یک جسم با شکل نامنظم.
15-4 آونگ، حرکت دایره ای
اهداف یادگیری
پس از خواندن این بخش ، باید بتوانید . . .
15.27 حرکت یک آونگ ساده در حال نوسان را شرح دهید.
15.28 نمودار جسم آزاد یک باب آونگ را با آونگ در زاویه u نسبت به عمود رسم کنید.
15.29 برای نوسانات زاویه کوچک یک آونگ ساده، مربوط می شود
دوره T (یا فرکانس f) تا طول آونگ L.
15.30 بین آونگ ساده و پاندول فیزیکی تمایز قائل شوید.
15.31 برای نوسانات با زاویه کوچک یک آونگ فیزیکی، دوره T (یا فرکانس f) را به فاصله h بین محور و مرکز جرم مرتبط کنید.
15.32 برای یک سیستم نوسانی زاویه ای، فرکانس زاویه ای v را از معادله مربوط به گشتاور t و جابجایی زاویه ای u یا یک معادله مربوط به شتاب زاویه ای a و جابجایی زاویه ای u تعیین کنید.
15.33 بین فرکانس زاویه ای آونگ v (مرتبط با سرعت کامل شدن چرخه‌ها) و du/dt آن (سرعت تغییر زاویه آن با عمودی) تمایز قائل شوید.
15.34 با توجه به داده های مربوط به موقعیت زاویه ای u و نرخ تغییر du/dt در یک لحظه، ثابت فاز f و دامنه um را تعیین کنید.
15.35 توضیح دهید که چگونه شتاب سقوط آزاد می تواند کوچک باشد.با یک آونگ ساده مطمئن شوید.
15.36 برای یک آونگ فیزیکی معین، محل مرکز نوسان را تعیین کنید و معنای آن عبارت را در قالب یک آونگ ساده مشخص کنید.
15.37 چگونگی ارتباط حرکت هارمونیک ساده با حرکت دایره ای یکنواخت را شرح دهید.
ایده های کلیدی
● یک آونگ ساده از میله ای با جرم ناچیز تشکیل شده است که حول انتهای بالایی آن می چرخد و یک ذره (باب) در انتهای پایینی آن متصل است. اگر میله فقط از زوایای کوچک تاب بخورد، حرکت آن تقریباً حرکت هارمونیک ساده با یک نقطه داده شده توسط

 

 دانلود رایگان کتاب فیزیک هالیدی جلد دوم

 

جایی که I اینرسی چرخشی ذره در مورد محور، m جرم ذره و L طول میله است.
● آونگ فیزیکی توزیع جرم پیچیده تری دارد. برای زوایای نوسانی کوچک، حرکت آن حرکت هارمونیک ساده با یک نقطه است

جایی که I اینرسی چرخشی پاندول در مورد محور، m جرم آونگ و h فاصله بین محور و مرکز جرم آونگ است.
● حرکت هارمونیک ساده مربوط به طرح ریزی حرکت دایره ای یکنواخت بر روی قطر دایره است.
آونگ ها
اکنون به دسته ای از دانلود کتاب فیزیک هالیدی جلد دوم فارسی هارمونیک ساده می پردازیم که در آنها فنریت با نیروی گرانشی مرتبط است نه با خواص کشسانی یک سیم پیچ خورده یا یک فنر فشرده یا کشیده.
آونگ ساده
اگر یک سیب روی یک نخ بلند تاب بخورد، آیا حرکت هارمونیک ساده ای دارد؟ اگر چنین است، دوره T چیست؟ برای پاسخ، یک آونگ ساده را در نظر می گیریم که از ذره ای به جرم m (به نام باب آونگ) که از یک سر رشته ای غیرکشش ناپذیر و بدون جرم به طول L که در انتهای دیگر ثابت است، معلق است، تشکیل شده است، مانند شکل. 15-11 a. باب آزاد است که در صفحه صفحه، به سمت چپ و راست یک خط عمودی از طریق نقطه محوری آونگ، یعنی گشتاور بازیابی، به جلو و عقب بچرخد. نیروهای وارد بر باب نیروی : : -‌(= ) -(= ⊥)، ‌ 

 

–   –(= ) -(). (= ° = = %).

— ً ‌: () -() () –ً () () ً -(= /)، تمام جرم یک آونگ ساده در جرم m از باب ذره مانند که در شعاع L از نقطه محوری قرار دارد، متمرکز می شود. بنابراین، می توانیم از معادله استفاده کنیم. 10-33 (I = mr2) برای نوشتن I = mL2 برای اینرسی چرخشی آونگ. جایگزین کردن این به معادله 15-27 و ساده سازی و سپس بازده

شکل 15-12 یک آونگ فیزیکی. دانلود کتاب فیزیک هالیدی جلد دوم فارسی بازیابی hFg sin u است. وقتی u = 0، مرکز جرم C مستقیماً زیر نقطه محوری O آویزان می شود.
آونگ فیزیکی
یک آونگ واقعی که معمولاً پاندول فیزیکی نامیده می شود، می تواند توزیع جرم پیچیده ای داشته باشد. آیا آن را نیز تحت SHM؟ اگر هست دوره آن چقدر است ؟
شکل 15-12 یک آونگ فیزیکی دلخواه را نشان می دهد که با زاویه u به یک طرف جابجا شده است. نیروی گرانشی F: در مرکز جرم C، در فاصله h از نقطه محوری O عمل می کند. مقایسه شکل ها. 15-12 و 15-11b فقط یکی را نشان می دهد.
تفاوت مهم بین یک آونگ فیزیکی دلخواه و یک آونگ ساده. برای یک آونگ فیزیکی، مولفه بازگرداننده Fg sin u نیروی گرانشی به جای طول رشته L، بازوی لحظه ای با فاصله h حول نقطه محوری دارد. آونگ ساده از طریق معادله. 15-27. دوباره (برای um کوچک)، متوجه می‌شویم که حرکت تقریباً SHM است. اگر L را با h در معادله 15-27، جایگزین کنیم. می توانیم دوره را به صورت بنویسیم

مانند آونگ ساده، I اینرسی چرخشی آونگ در مورد O است. با این حال، اکنون I به سادگی mL2 نیست (به شکل پاندول فیزیکی بستگی دارد)، اما همچنان با m متناسب است.
یک آونگ فیزیکی اگر در مرکز جرم خود بچرخد نمی‌چرخد. به طور رسمی، این مربوط به قرار دادن h = 0 در معادله 15-29 است. سپس آن معادله T: ∞ را پیش‌بینی می‌کند، که به این معنی است که چنین آونگی هرگز یک نوسان را کامل نمی‌کند.
متناظر با هر آونگ فیزیکی که حول یک نقطه محوری O با دوره T نوسان می کند، یک آونگ ساده به طول L0 با دوره T یکسان است. ما می توانیم L0 را با معادله پیدا کنیم. 15-28. نقطه امتداد آونگ فیزیکی در فاصله L0 از نقطه O را مرکز نوسان پاندول فیزیکی برای نقطه معلق معین می گویند.
اندازه گیری g
می‌توانیم از یک آونگ فیزیکی برای اندازه‌گیری شتاب سقوط آزاد g در یک مکان خاص در سطح زمین استفاده کنیم. (هزاران بی شماری از این اندازه گیری ها در طول اکتشاف ژئوفیزیک انجام شده است.)
برای تجزیه و تحلیل یک مورد ساده، آونگ را یک میله یکنواخت به طول L در نظر بگیرید که از یک سر معلق است. برای چنین آونگی، h در معادله. 15-29، فاصله بین نقطه محوری و مرکز جرم، 1 لیتر است. جدول 10-2e به ما می گوید که اینرسی چرخشی این آونگ حول محوری عمود بر مرکز جرم آن 1 میلی لیتر است. از قضیه محور موازی معادله 10-36 (I = Icom + Mh2)، سپس متوجه می شویم که اینرسی چرخشی حول محور عمود بر یک انتهای میله برابر است.

بنابراین، با اندازه گیری L و دوره T، می توانیم مقدار g را در محل آونگ پیدا کنیم. (اگر قرار است ‌‌‌)
‌-() ؟
-() () ()() ؟
: (-) () -(-) —‌‌‌‌‌(‌) ‌–ً ؟ ً -؟